Двигатель для межзвёздных перелётов

[mbrane]

Лазеры стационарные, равномерно расположенные вдоль всего тора, с кольцом посередине. Стенки тора зеркальные, лазеры сфокусированы на кольце, лучи лазеров направлены почти по касательной к кольцу.

мля какб чушь ты городишь ты представляешь мощность лазеров, и скорость механической развертки луча, для того что бы лазеры могли отследивать движение ультрарелятивиского тела

Попадая на кольцо лазерный луч частично поглощается вольфрамом, частично отражается от него.

и вот тут и начинает кольцо греться и испаряться, и как только они спарились, разогнавшееся кольцо становится мишентью для испаришихся атомов блуждающтх по пространствук ускорителя заодно идля огражающих конструкций - они удас как любят соударения с реялтиистскими атоами, и еще больше выбрасывабт атомов в вакуумный канал по которм движется товое кольцо


блин надоело с фантазером - школотой из третьего класса об ускорителях разговаивать, элементарные вещи рассказывать... васангов протрезвей, займись каким нибуль полезным делом

[Vavanzer]

только

   Ничего хранить не надо. Просто обычная имиьация звездного ветра. Только более сильного и быстрого. И направленного. Вплоть до того, что ядерные и термоядерные взрывы в мощных магнитных полях устраивать. Бомболет наоборот))) Без большого запаса расходного дела на борту, и за счет потока продуктов взрыва в стационарной установке)

 Еще как вариант, ловить и фокусировать естественные частицы, концентрируя их в пучки нужной направленности. За счет электромагнитных установок. Но это уже совсем утопично. Хотя в дикой природе прокатывает в виде полярных сияний!)

[mbrane]

Ничего хранить не надо. Просто обычная имиьация звездного ветра. Только более сильного и быстрого. И направленного. Вплоть до того, что ядерные и термоядерные взрывы в мощных магнитных полях устраивать.

В полку проектантов реактивных движителей прибыло пополнение. И почему хедхантеры Лаборатории реактивной тяги не посещают эту ветку, нашли бы столько инженерных кадров с оригинальными инженерными мыслями.... Мда усцыааюсь... Нейтроны они нейтральны и магнитным полем взаимодействуют но очень слабо , кроме того  сначала излучение , а затем нейтроны будут воздействовать на конструкционные элементы магнитных систем - а они обычно  на сверхпроводящих магнитах, если не постесняцо и почитать учебный материал который я привел о физике бак, то видно, что там сверхпроводящие магниты с напряжённостью поля а очень узком канале 8 Тл...при этом работают при криогенной температуре 1.5 К... Как вы собрались одновременно иметь немерянный по интенсивности поток мягкого рентгена ( 2-4 кэВ) и криогенное охлаждение одному только ибо известно .... Изобретатели .... Я всех призываю прежде чем космического масштаба делать заявления, читать нормальные физические буквари, коих пруд пруди, даже по основам ядерных взрывов есть, а потом уже мыслею по дереву растекаться.... Один кстати сверх серьезный момент для любых космических программ, это охлаждение- конвекции нет, охлаждение только излучением, причем верхняя те пература будет определяться достаточно низкой температурой плавления алюминия... Охлаждение часто и густо будет вообще определять материалоёмкость... Как-то вот так дело обстоит...

[Mercury127]

Ну почему люминь то? Можно и [воронёную] сталь — рост теплоотдачи в 16 раз за счёт температуры перекроет низкую теплопроводность.

[mbrane]

Можно и [воронёную] сталь — рост теплоотдачи в 16 раз за счёт температуры перекроет низкую теплопроводность.

А ПЛОТНОСТЬ КАКАЯ? А ФОРМУЛУ МЕЩЕРСКОГО РЕАКТИВНОГО ДВИЖЕНИЯ ЗНАЕШЬ?

[Александр Овчар]

Та же пушка, но на фотонах, с зеркальными пулями + ЭМ резонатор (в стволе).

Тогда Александр не представляет что такое "оптический резонатор". Этот "оборот" в контексте лазерной техники это своеобразный оксюморон(шутка первых лазерщиков). Это не тот или иной резонатор в который накачана энергия циркулирующая между статическим и динамическим ее накопителями, а два зеркала между которыми какая-то энергия циркулирует какой-то период времени. Такая "суперДобротность"(~Q=10^6) не реализуется вне системы постоянной накачки ("альбедо" зеркал было бы фантастическим) и показывает не столько отражательные способности зеркал(а вернее вообще не их) сколько отношение излучаемой частоты к полосе излучения(по уровню половинной мощности на краях). Наиболее близкая аналогия из радиотехники - регенеративный приемник, у его резонатора есть определенная добротность обозначающая отношение циркулирующей энергии к выбывающей с одной стороны и отношение его собственной частоты к полосе половинной мощности с другой. Но вот схема включается и "природная" добротность резонатора уже играет "малую рояль" почти не сказываясь на работе прибора. Физически из контура выбывает все та же порция энергии за единицу времени, но схема регенерации вкачивает заметно больше. В результате мы наблюдаем "суперДобротность" и заметное сужение полосы пропускания при той же собственной частоте резонатора. Сделали ли мы супериндуктор без активных потерь? Нет... Так и здесь.

В итоге, нам надо намного меньше энергии вкачивать, по сравнению с обычной схемой, когда стреляют в зеркало стационарным лазером!))

Всего энергии нужно столько же. Было бы странно другое. Но я понял что это попытка маломощным лазером выстрелить как мощным. Вроде выстрела из гаубицы в котором вместо кратковременного одиночного взрыва за время до покидания ствола снарядом производится ряд более слабых. Ну что здесь сказать. Туповатые ученые получают десяток процентов в своем лазере и рады. Но пришел Александр Овчар и получил в поршневом(!!!) оптическом накопителе 100% эффективность. Что сказать... Браво! Браво маэстро! 

Мне нравится эти замечания и я поискал литературу.

Вот фрагмент  из "Дорожной карты образца 2016 г" . (ссылка - https://arxiv.org/abs/1604.01356 - Дорожная карта к межзвездным полетам).
Драфт, что бы начать . Замечание. Автор Дорожной карты исследует вопрос доставки КА к Альфа-Центавре за 20 лет.
С помощью наземного лазера мощностью 70 ГВт с временем работы порядка 10 минут. КА за это время разгоняется до 0,2 с на Дистанции разгона порядка 50 Гига_метров.  КА на основе лазерных парусов весом порядка 1 грамма.  Как частный случай, автор ПОЧТИ не изучает рециркуляцию фотонов.  Поехали (далее формат текста мой).

2.4 Переработка фотонов для большей тяги и эффективности

Эффективность фотонного привода можно повысить, повторно используя фотоны, отраженные отражателем космического корабля в эффективном режиме оптического резонатора, чтобы получить множественные отражения фотонов. Это известно как рециркуляция фотонов. Это не новая концепция, и ей уже несколько десятилетий. Однако мы увидим, что она значительно усложняет оптику системы и в первую очередь полезна на низких скоростях и коротких дистанциях.

В случае рециркуляции фотонов фотоны отражаются вперед и назад в оптической полости, один конец которой является отражателем космического корабля, а другой конец — относительно более массивным (называемым здесь фиксированным) зеркалом [12] . Полная мощность на зеркале космического корабля задает силу, действующую на космический корабль.
Полная мощность на зеркале космического корабля по сути такая же, как и на фиксированном зеркале.

Комбинация двух зеркал образует оптическую полость, добротность которой определяется как \[ Q = \frac{2πE_{cav}}{E_{loss}} \sim \frac{\nu}{\delta\nu} \]
где:

• E_cav — энергия, запасенная в полости
• E_loss — энергия, теряемая за цикл
• v — оптическая частота
• \( {\delta\nu} \) — ширина полосы пропускания резонанса на полувысоте

Один цикл — это время прохождения света туда и обратно или
\[ \frac{2L}{c} \]
где L — расстояние между космическим кораблем и фиксированным зеркалом.

В общем случае фиксированное зеркало будет находиться у драйвера лазера (т. е. около Земли). Энергия, теряемая за цикл, обусловлена ​​различными эффектами, такими как:

• увеличение кинетической энергии космического корабля и неподвижного зеркала за цикл
• энергия теряемая на поглощение зеркалом(ами) за цикл из-за неединичного коэффициента отражения
• эффекты дифракции при удалении космического корабля
• несоосность зеркал

Для космического корабля, близкого к лазеру, оптические полости возможны и повышают эффективность (эффективная мощность на отражателе космического корабля увеличивается на количество «отскоков»).

Когда космический корабль начинает удаляться, дифракция становится чрезвычайно проблематичной, как и проблемы с выравниванием зеркал, поверхностное рассеяние, боковые лепестки и, следовательно, рециркуляция фотонов имеет гораздо меньше практического применения на больших расстояниях.

Кроме того, существуют эффекты причинности и релятивистский эффект, который является просто доплеровским смещением фотонов от движущихся зеркал. Эти эффекты усложняют обсуждение эффективности [13] [14] [15] .

Доплеровские сдвиги уменьшают энергию фотона и, следовательно, импульс при каждом отскоке и в конечном итоге делают рециркуляцию фотона крайне ограниченной на релятивистских скоростях, даже если все другие эффекты игнорируются.

В общем, если мы игнорируем причинность и расстояние между лазером и космическим аппаратом мало, а скорость космического аппарата относительно лазера мала, мы можем заменить мощность P₀  во всех уравнениях на

\[ P0_{r} = N_{r}(L, v)P_{0} \],

где \( N_{r}(L, v) \) включает все эффекты рециркуляции фотона при многократном отскоке и является функцией расстояния разделения L и скорость v.

• Отношение химической тяги на единицу мощности (обычно 1-несколько мН/Вт) к фотонной (отражательной) тяге на единицу мощности (6,6 нН/Вт) составляет ~ 10⁵
• ЕСЛИ бы мы могли разработать фотонную переработку с чрезвычайно высокой эффективностью (высокая точность) с приблизительно 10⁵ (отражениями), мы могли бы конкурировать с химическими запусками
• Это резко изменило бы возможности запуска и стоимость. Поскольку мы не несем большую дополнительную массу химической ракеты-носителя, нам не нужно такое большое количество отскоков, поскольку нет «ступени»
• Мы обсуждаем это далее [16]  , где мы также обсуждаем релятивистские эффекты, которые ограничивают эффективность фотонной переработки, а также параметризуем эффекты потерь

Просто отмечу, для начала:
В задаче о лазерном парусе есть термин D - дистанция разгона. Это большое число , В Гигаметрах. Согласно логике ТРИЗ, применяя оператор Размер_Время_стоимость, следует сократить дистанцию разгона до , условно 10-100 метров. И максимально поднять число отражений.

Так же следует разделить задачи о МЗП . Например, используя термин - многоступенчатая  фотонная ракета. Где первые ступени ускоряются с помощью рециркуляции фотонов, а крайние - с помощью технологии лазерного паруса+ рециркуляция. При этом, первые ступени содержат мощные лазеры, подобные земным. А ПН - содержит моторы/энергию  для торможения.

Далее, меня интересует предельно практичное решение (на правах технической идеи, просто одна из версий). Что будет если:

На корму ракеты установить коаксиальный кабель диаметром, условно 10-1000 мм. И направить в кабель RF  мощность. В коаксиальном кабеле ЭМ волны распространяются без дисперсии. Нет частоты обрезки (как, например, в СВЧ волноводе).

В этот кабель, можно легко инсталлировать подвижный  диск (СВЧ Зеркало), что скользит по центральной жиле, и надежно центрируется внутри кабеля, но с (условно) с нулевым трением.

Тогда внутри кабеля есть ЭМ резонатор, где время жизни ЭМ пульса может быть на уровне 100 миллисекунд. Плюс конструктивная интерференция (уточнить). Плюс, для большой дистанции разгона (100 метров) можно применить схемотехнику  параметрического усиления ЭМ бегущей волны. (уточнить!!)

Почему так?

Потому, что кроме числа отражений (импульс фотона)  хотелось бы поймать эффект увеличения силы радиационного давления на корму ракеты, помня о том, что К.П.Д  ЭМ_моторов, при низких скоростях предельно мал.

И если есть возможность увеличить амплитуду ЭМ полей внутри "ЭМ резонатора с подвижной стенкой/зеркалом за счет резонансов (за счет подкачки от бортового источника энергии) (как в резонаторах TESLA) " + коэффициент рециркуляции, то хотелось бы на низких скоростях полета получить К.П.Д 99% (когда Тяга ЭМ мотора на уровне 60000 Н/кВт) и..   больше 100% (в режиме псевдовечного движителя).
 
Т.е от рециркуляции фотонов перейти к рекуперации энергии. ( когда излучение/пропеллент ракеты возвращается на рекуперацию энергии, условно, "миллион" раз).

[Mercury127]

А ПЛОТНОСТЬ КАКАЯ?

кроме плотности, есть ещё и прочность. стальные детали можно делать тоньше алюминиевых.

[vasanov]

предпоследний рахдел - синхротронное излучение... https://www.lhc-closer.es/taking_a_closer_look_at_lhc/1.physics_at_lhc

Повнимательнее изучил формулы по ссылке. Понятно, что протоны потеряют всю энергию с 7 ТэВ до 0 примерно за 17 часов из-за синхротронного излучения. Но попутно появились другие вопросы. В формулах центробежной силы всётаки берётся релятивистская масса, ведь теперь считается, что масса от скорости не меняется и понятие релятивистской массы упразднили. Получается формуле нельзя верить. Опять же, более тяжёлые ядра, того же вольфрама будут терять энергию ещё медленнее, чем протоны, а сплошное вольфрамовое кольцо ещё медленнее. Так как синхротронное излучение направлено по вектору скорости, то внутри кольца большая часть синхротронного излучение будет поглощаться объёмом вольфрама и импульс торможения от излучения почти весь будет компенсироваться от поглощения передними атомами вольфрама, которых это синхротронное излучение будет ускорять. Только внешние атомы кольца будут излучать, но у меня стенки тора зеркальные, во всяком случае видимый свет и ультрафиолет снова, частично, вернётся в кольцо. Так, что потери от синхротронного излучения будут минимальны. Ну, а с массой теперь очень большие непонятки. Если всётаки она для формулы берётся релятивистской и для центробежной силы релятивистский коэффициент в первой степени, тоесть берётся поперечная масса, то значит должна быть и продольная масса, где релятивистский коэффициент в кубе. Как я и предполагаю. Опять же если от скорости масса растёт, то должна увеличиваться гравитация от этой массы, причём тоже от продольной и поперечной массы по разному. Если, как считается сейчас, масса от скорости не меняется, значит центробежная сила не должна увеличиваться, так как импульс направлен по вектору скорости и он не может влиять на центробежную силу. В общем пока физики решают с импульсами и массами, я всётаки могу рассчитывать на самокомпенсацию сил внутри кольца при околосветовых скоростях и могу не боятся больших потерь из-за синхротронного излучения.
 И почему в формуле для центробежной силы не учитывается фактор Лоренца для зарядов. Я так понимаю, в формуле е это заряд протона. Если я не ошибаюсь, заряд протона меняется от скорости, причём, в продольном и поперечном направлении по разному.
 Очень понимаю физиков отменивших релятивистскую массу. Масса не векторная величина, а силы и импульсы векторные величины. Скорость тоже векторная величина. Для себя я сделал вывод, что релятивистский коэффициент нужно применять к векторным величинам, причём если вектор силы перпендикулярен вектору скорости, то коэффициент в первой степени, если направлен по вектору скорости, то коэффициент берётся в кубе. Значит и гравитационная сила притяжения тоже должна браться в соответствии с направлением к скорости. Этим хорошо можно объяснить, почему шар деформируется в блин, при росте скорости. Причём деформируется реально, а не относительно неподвижного наблюдателя. Силы притяжения направленные продольно вектору скорости имеют коэффициент в кубе, а направленные перпендикулярно имеют коэффициент в первой степени. Это касается не только силы гравитации, но и ядерных сил, и электрических, и магнитных сил. И судя по всему, релятивистский шар должен деформироваться не только в продольном, но и в поперечном направлении. Когда то считалось, что ионный пучок в вакууме должен самофокусироваться, я так понимаю, из-за разности роста сил в продольном и поперечном направлении. Но потом этот эффект связали с самофокусировкой в разных средах. Разумеется в вакууме это никто не проверял, на больших расстояниях. А зря, этот эффект, наверняка есть, и он из-за разных величин коэффициента в продольном и поперечном направлении. Разные среды тут не причём. По простому, ионы пучка сближаются друг с другом из-за того, что силы гравитации и ядерные силы в продольном направлении увеличиваются в кубе из-за коэффициента, а в поперечном направлении коэффициент в первой степени. Это легко показывает, что пучок и с боков должен сжиматься и продольно, т.е. самофокусироваться. И чем больше скорость ионов, тем это сжатие сильнее. Ну, а в моём случае,релятивистское вольфрамовое кольцо должно сжиматься, а не разрываться от центробежных сил, с учётом разных релятивистских коэффициентов вдоль и поперёк.

[Александр Овчар]

ЕСЛИ бы мы могли разработать фотонную переработку с чрезвычайно высокой эффективностью (высокая точность) с приблизительно 10⁵ (отражениями), мы могли бы конкурировать с химическими запусками
...
Мы обсуждаем это далее [16]  , где мы также обсуждаем релятивистские эффекты, которые ограничивают эффективность фотонной переработки, а также параметризуем эффекты потерь

Черновик.
1. В сверхпроводящем СВЧ резонаторе

 получено:

Открытая геометрия полости необходима для обеспечения
свободного от возмущений распространения долгоживущих атомных когерентностей через моду. Однако при такой структуре полости время затухания энергии поля Tc очень чувствительно к геометрическим дефектам зеркала, ограничивая Tcto ≃1 мс
в предыдущих экспериментах. Мы сообщаем здесь о реализации
резонатора Фабри-Перо на ω/2π = 51 ГГц, с
Tc = 130 мс. Фактор качества полости Q составляет 4,2 × 10¹⁰
и ее точность 4,6 × 10⁹, самая высокая из когда-либо достигнутых в любой
частотной области для этой геометрии

(кликните для показа/скрытия)

..
Изображение полости C со снятым верхним зеркалом показано на рис. 1. Зеркала имеют диаметр D0 = 50 мм. Расстояние между их вершинами составляет L = 27,57 мм. Их поверхность тороидальная (радиусы кривизны 39,4 и 40,6 мм в двух ортогональных плоскостях). Две моды TEM900 около 51,099 ГГц с ортогональными линейными поляризациями разделены на 1,2 МГц.

Такое большое частотное расщепление необходимо для обеспечения того, чтобы атомы эффективно связывались только с одной модой. Зеркала электрически изолированы. Статическое электрическое поле, параллельное оси полости, приложено между ними для сохранения поверхность имеет отклонение от пика до впадины <300 нм
от идеальной формы. Чтобы избежать деформации зеркал при окончательной сборке, их толщина составляет 30 мм. Их задняя поверхность и поверхность соответствующих держателей полируются до 1 мкм. Поверхность зеркала покрыта слоем Nb толщиной 12 мкм. Мы используем установку для нанесения покрытий в CEA, Сакле,
разработанную для ВЧ-резонаторов, используемых в ускорителях частиц [5].
Слой Nb наносится методом катодного распыления постоянного тока в
магнетронном разряде [6]. Сначала мы очищаем подложку
сверхчистым отфильтрованным спиртом (ультразвуковая ванна) и
сушим ее отфильтрованным Ar. Камера распыления вакуумируется
до 10−8 мбар, а затем заполняется 10−1 мбар Ar. Мы
устанавливаем потенциал зеркала на -1000 В на 20 с, создавая
плазму Ar, которая сдувает остаточные частицы пыли. Камера
снова вакуумируется, и мы начинаем процесс распыления. Магнетрон мощностью 1 кВт создает плотную плазму Ar вблизи цилиндрического катода Nb (давление Ar
во время распыления: 10−3 мбар). Первоначально катод Nb
находится далеко от зеркала. Когда его загрязненный поверхностный
слой удаляется, мы перемещаем его перед зеркалом. Испаренные атомы осаждаются со скоростью 0,1 мкм/мин на поверхности зеркала, которая нагревается до 300−400◦C.
Перед установкой в ​​атомную установку Ридберга зеркала окончательно промываются в спиртовой ультразвуковой ванне и высушиваются с помощью Ar.
..
Мы получаем Tc = 112 ±4 мс. Для MHF 1, Tc оказывается равным 87 ±10 мс. Для MLF 2 и MHF 2 мы получаем при 0,8 К Tc = 74 ±6 мс и Tc = 130 ±4 мс соответственно. Все эти четыре моды имеют чрезвычайно большое время хранения энергии. Самый длинный из них соответствует расстоянию распространения света 39 000 км, сложенному в пространстве между зеркалами 2,7 см. Соответствующий фактор качества равен Q=ωTc= 4,2×10¹⁰, а точность равна f=Q/9 = 4,6×10⁹.

Резюме: В СП СВЧ резонаторе диаметром 50 мм и длинной 27,7 мм получен фактор качества  Q=ωTc= 4,2×10¹⁰, время жизни ЭМ пульса  Tc =130 мс, Длина пути ЭМ пульса 39 000 км через "зазор" 2,7 см. 

Число отражений = 39 *10⁶/(0,027) = 1,4 *10⁹
Это число  фотонной переработки (коэффициент рециркуляции фотонов).

В статье Neeraj Kulkarni, Philip Lubin, and Qicheng Zhang. Relativistic Spacecraft Propelled by Directed Energy. The Astronomical Journal, 155(4):155, 3 2018.
рассмотрены вопросы переработки фотонов дополнительно (раздел 5)

..
В режиме размеры пятен на парусе и системе DE останутся в пределах их соответствующих размеров, т. е. утечки из-за переполнения фотонами не будет. Однако, усугубляемые многократными отражениями, потери из-за отражательной способности системы DE и паруса становятся значительными. Пусть отражательная способность паруса и системы DE будет α 1 и α 2 соответственно. Между каждым отражением на парусе мощность уменьшается в α1*α2 раза .
Эту систему можно рассматривать как новую систему DE с мощностью P_r , где P r возникает из суммы по всем отражениям.
\[ {P}_{r}=P[1+({\alpha }_{1}{\alpha }_{2})+{({\alpha }_{1}{\alpha }_{2})}^{2}+...]=\displaystyle \frac{P}{1-{\alpha }_{1}{\alpha }_{2}} \]



Дополнительная мощность, получаемая за счет рециркуляции фотонов, как функция расстояния между системой DE и парусом. Построенные кривые соответствуют различным отражательным способностям системы DE-паруса. Рециркуляция фотонов полезна, когда x<L₀ При x<L₀,  потери на дифракцию быстро доминируют, и получается очень мало дополнительной мощности.

На сайте Starlight https://www.deepspace.ucsb.edu/projects/starlight
архив публикаций  + An online photon propulsion calculator with laser comm
Кажется, пока нет исследований "дробовика", стреляющего легкими зеркальными пулями, массой менее 1 грамма (миллиграмм), с массовым расходом порядка  1 кг/сек (уточнить потребность) с УИ на уровне 100 000 м/с , где К рециркуляции более 10⁵.

 
 

[Александр Овчар]

Кажется, пока нет исследований "дробовика"

Лазерная мясорубка

В статье ниже описан эксперимент.

В. И. Вовченко, И. К. Красюк, П. П. Пашинин, А. Ю. Семенов
"Применение лазерного ускорения тонких фольг для изучения механических свойств вещества при больших скоростях деформирования", Прикладная физика № 1, 2009

С помощью лазерного ускорения тонких фольг проведены эксперименты по определению
механической прочности алюминиевых мишеней при больших скоростях деформирования.
Для определения массы и скорости фольг после их лазерного ускорения использован метод,
основанный на измерении времен пролета фольгой базовых расстояний в атмосфере воздуха.

(кликните для показа/скрытия)

..
При воздействии импульса лазерного излучения на фольгу происходит образование на ее лицевой поверхности высокотемпературной плазмы.
Это сопровождается абляцией части вещества фольги с возникновением импульса давления, под действием которого оставшийся материал фольги приобретает направленное движение
..
Для экспериментов была использована лазерная установка на неодимовом стекле "Сириус" с
длиной волны излучения 1,06 мкм, обеспечивающая энергию на мишени до 30 Дж. Типичная
длительность лазерного импульса по полувысоте составляла величину 37 нс. Диаметр лазерного пучка на фокусирующей линзе равнялся 5 см, фокусное расстояние линзы 40 см. Лазерное излучение фокусировалось на мишень в пятно
диаметром 1 мм, при этом интенсивность этого излучения достигала величины 2⋅10¹¹ Вт/см2
. В
качестве ударников использованы лазерно-ускоренные фольги из алюминия толщиной 8 и 15 мкм.
Цилиндрический канал в латуни, в котором осуществлялось лазерное ускорение фольг, имел
диаметр и длину, равные 1 мм. За ним был размещен электроконтактный датчик для измерения времени пролета фольг фиксированных расстояний l0, l1 и l2. Схема электроконтактного
датчика приведена на рис. 1 (1—3 — контакты).
..
Рис. 3. Расчетные графики распределения по мишени из алюминия толщиной 210 мкм отрицательного давления (а, в)
и скорости деформирования (б, г) в зависимости от скорости ударника:
x = 0 соответствует положению задней поверхности мишени; а, б — толщина ударника 8 мкм (для графиков сверху вниз
скорость ударника равна 2; 2,5; 3; 3,5; 4; 4,65; 6; 7,2 км/с); в, г — толщина ударника  15 мкм
(для графиков сверху вниз скорость ударника равна 2; 2,5; 3; 3,5; 4; 4,65; 6; 9 км/с)

[/s]

Резюме

Одиночный пульс лазера сообщал фольге толщиной 8-15 мкм энергию  30 Дж в луче диаметром 5 см, что фокусировался линзой диаметром 4 см в пятно на мишени диаметром 1 мм, в импульсе 37 нс, интенсивностью 2*10¹¹ Вт/см2. 

Геометрия/масса фольги не указаны, предположительно, лазер стрелял в полотно, через отверстие в латуни диаметром 1 мм и формировалась "алюминиевая пуля" диаметром 1 мм толщиной 8-15 мкм, при этом часть пули испарялась. Остаток мог полететь с конечной скоростью на уровне 2-9 км/с,  т.е. с УИ до 9000 м/с.

Эти данные можно использовать для оценки ТТХ дробовика, с примерным дизайном. Лазер большой мощности светит на толстый диск диаметром условно 1 метр , в котором есть условно миллиард (много) отверстий. Как .. диск от мясорубки (см картинку)



По поверхности диска мясорубки, быстрой лентопротяжкой, протягивается тонкая фольга. Давление импульсного излучения лазера, как в мясорубке, выдавливает  "лапшу" , что становится реактивной массой.

При каждом выстреле лазера, возникает, некий рой, из "зеркальных пуль", (создающею реактивную массы с УИ на уровне 10 000 м/с. Если здесь есть условия для рециркуляции, то это между тыльной стороной диска от мясорубки и роем пуль, УИ может быть на пару порядков выше, до 10⁶ м/с.
Есть интересный эффект, когда лазер сначала физикой абеляции создает импульс давления плазмы (газа), под действием которого оставшийся материал фольги приобретает направленное движение.


Предварительно, эта физика хорошо управляется и зависит от интенсивности лазера, дизайна отверстий в диске мясорубки и толщины фольги. И возможно, давление плазмы больше лучше давления света.

В этой Технической Системе прослеживаются признаки резонатора, где энергия лазера сначала поглощается фольгой, создает давления газа молекул(плазмы) и сила давления газа (а не фотонов!) формирует поток пропеллента мясорубного дробовика (из роя зеркальных пуль).

Если, в этом техпроцессе можно найти возможность задействовать пондеромоторные силы - это повысит тягу (УИ) еще больше. Более того, это означает, что для ускорения реактивной массы, явно используется ресурс системы (ТРИЗ) - кулоновские силы, что уже есть в материи/веществе. И если (уточнить) энергия пондеромоторных силы (образно) много больше энергии химический связей атомов, то ракета полетит еще лучше.

Забавно, что прототип лазера показан на картинке с сайта «Starshot


Если этот прототип скрестить с ..мясорубкой.
Хотя он уже и так , как мясорубка - один в один.


В Starshotе обсуждается ускорение лазерных парусов из фотонных кристаллов с миллиардами дырок, где парус - более чем дорогая штука.

А лазерная мясорубка - САМА производит лазерные паруса как зеркальные пули на много порядков дешевле. Ничего особенного, чисто ТРИЗ.

Другими словами, в материи есть энергия уровня E=mc2, и лазерная мясорубка может попытаться эту энергию "немножко" использовать. В идеальном конечном результате, диск лазерной мясорубки может быть изготовлен из той же фольги (более толстой), с быстрой протяжкой перед более тонкой фольги. Это исключит возможные технические проблемы "засора". Или проще - все это просто многослойная фольга, где один слой может содержать бризантное (бинарное) вещество, что усиливает тягу ракеты. 

р.с - я просто хотел записать конспект статьи - идея лазерной мясорубки родилась в момент написания Резюме. Что это было?

[Александр Овчар]

Спасибо, конечно за цитату, но я этого не говорил.

Я исправил, это был глюк.

В статье ниже описана более крутая физика, велкам.
А. В. Панченко1, Ф. Ф. Каменец, С. В. Буланов
"Лазерное ускорение тонких мишеней", ТРУДЫ МФТИ. 2016. Том 8, № 4

Рассматривается модель релятивистского зеркала в лазерной плазме с учетом его прозрачности. Делаются выводы об эффективности лазерного ускорения в радиационно-доминантном режиме.

(кликните для показа/скрытия)

В настоящее время сверхкороткие лазерные импульсы большой интенсивности, получение которых обеспечили современные лазерные технологии, широко используются для
решения задач лазерного ускорения заряженных частиц до экстремальных значений энергий [1–3]. В ведущих научных организациях мира активно проводятся исследования лазерной плазмы. Они направлены на такие важные приложения, как создание компактных
ускорителей и инжекторов заряженных частиц, компактных источников рентгеновского излучения, малогабаритных источников заряженных частиц с широким спектром применения
в ядерной физике, химии, биологии и медицине [1–5]. Кроме того, исследование закономерностей взаимодействия лазерного излучения с плазмой до- и сверхкритической плотности
приобретает фундаментальное значение для лазерной физики и физики плазмы, поскольку
охватывает широкий круг явлений с разнообразными пространственно-временными масштабами: генерацию квазистационарных магнитных полей и ударных волн, кинетические
неустойчивости, самофокусировку лазерного излучения, формирование мелкомасштабных
долгоживущих плазменных структур [1–6].
Метод ускорения ионов при взаимодействии сильной электромагнитной волны
с электронным облаком, содержащим небольшое количество ионов, был предложен
В.И. Векслером [7] более 50 лет тому назад. В рассмотренной В. И. Векслером модели
ускорение ионов происходит в электрическом поле, создаваемом электронами, движущимися под действием радиационного давления электромагнитной волны. Среди различных
методов ускорения ионов на данный момент выделяются следующие три.


Согласно первому методу ионы ускоряются в тонком поверхностном слое мишени, в котором локализовано электрическое поле разделения электрического заряда. Амплитуда поля и ширина поверхностного слоя таковы, что падение электрического потенциала сравнимо со средней энергией быстрых электронов и, следовательно, ионы имеют энергию порядка
средней энергии электронов, умноженной на заряд иона [8–11]. В этом режиме статическое крупномасштабное магнитное поле, возбуждаемое на поверхности мишени быстрыми
электронами, играет важную роль в поддержании ускоряющих структур электрического
поля [12–16].
Второй метод соответствует ускорению ионов в условиях сильного разделения зарядов,
приводящему к кулоновскому взрыву кластера [6, 16–26]. В этом случае электроны вытесняются из кластера под действием сильного электромагнитного излучения, а коллективное
электрическое поле ускоряет ионы.
Согласно третьему методу ионы ускоряются на фронте плазмы, расширяющейся в вакуум [27, 28], когда ускоряющее электрическое поле генерируется вследствие разделения
зарядов в узком слое на фронте плазменного облака. Энергия быстрых ионов не зависит
от их заряда и может существенно превышать энергию электронов [29,30], что и наблюдалось в эксперименте [31].

При взаимодействии лазерного излучения интенсивностью 1022−1023 Вт/см2 с плазмой,
когда излучение частиц играет доминирующую роль, возникает радиационно-доминантный
режим ускорения ионов. В отличие от тех методов лазерного ускорения ионов, где энергия
ионов пропорциональна квадратному корню из интенсивности лазерного импульса и достигает значений 50–60 МэВ, при ускорении под действием радиационного давления энергия
ионов оказывается пропорциональной энергии лазерного импульса и теоретически может
достигать сотен ГэВ при интенсивности 1022 − 1023 Вт/см2. Это явление открывает возможности для широкого использования лазерных ускорителей в физике высоких энергий,
например, в исследованиях кварк-глюонной плазмы [32] и при изучении осцилляций нейтрино

В работах [33, 34] были указаны условия, при которых ускорение ионов определяется радиационным давлением электромагнитной волны на квазинейтральный слой плазмы.
В этом состоит отличие данного метода от упомянутого метода ускорения по Векслеру.
В радиационно-доминантном режиме ускорения (РДРУ), который иногда называют лазерным поршнем или фотонным парусом, ионы в равном количестве с электронами движутся
вперед почти с той же скоростью, что и электроны, имея, таким образом, кинетическую
энергию значительно выше, чем энергия электронов.

В последнее время РДРУ привлекает большое внимание. В работах [35, 36] анализировалась устойчивость ускоряемой мишени. Статьи [37–45] посвящены возможности использования этого механизма при более низких интенсивностях электромагнитной волны.
Статья [46] посвящена моделированию РДРУ в пределе, когда становятся важными радиационные потери [29,47–55]. В работе [56] приведены первые результаты, свидетельствующие
об осуществлении данного механизма ускорения в лабораторных условиях. РДРУ взаимодействия мощной электромагнитной волны с плазмой представляет интерес и в связи с
астрофизическими задачами [57].

Далее мы приводим метод ускорения заряженных частиц в тонких мишенях под действием радиационного давления электромагнитной волны большой интенсивности. Также
проведем анализ ускорения ионов с учетом устойчивости мишени и ее прозрачности. Целью
настоящей работы являлось рассмотрение вопросов ускорения ионов с учетом прозрачности

При взаимодействии с тонкой пластиной (2) коэффициент отражения стремится к единице, то есть отражается практически все падающее излучение. Напротив, в случае сверхтонкой пластины (3) коэффициент отражения стремится к нулю, а значит, пластина становится прозрачной.
Толщина пластины в рассматриваемом приближении непосредственно определяет коэффициент отражения. Сила радиационного давления напрямую зависит от коэффициента
отражения, следовательно, наибольшее радиационное давление на пластину наблюдается
при относительно больших величинах параметра l. Однако масса мишени при этом растет
снижая эффективность ускорения.

Логичным представляется более подробно рассмотреть случай сверхтонких мишеней,
имеющих малую массу, и определить режимы, в которых наблюдается сильное отражение
падающего поля, а также эффективное ускорение заряженных частиц

1. Взаимодействие сверхтонкого плазменного слоя с лазерным
импульсом высокой интенсивности

1.1. Излучение и прозрачность электронной мишени в модели летящего
зеркала. Режим высокой прозрачности

Динамика и излучение сверхтонкой электронной мишени существенным образом зависят от амплитуды падающей волны. Соответственно, процесс ускорения мишени может
происходить в двух режимах:
1) в режиме высокой прозрачности
2) и в режиме сильного отражения
..
В отличие от идеального случая, переход от непрозрачности к прозрачности еще резче для реального плазменного слоя. Это происходит потому, что пропускание идеального
электронного слоя может вырасти только благодаря подавлению собственного излучения
мишени, которое происходит из-за увеличения параметра κ в соответствии с уравнением
(13) [59]. В случае с реальной плазмой подключается дополнительный механизм, увеличивающий пропускание, а именно, разрушение электронной мишени под действием лазерного импульса. Лазерный импульс достаточной амплитуды может просто унести с собой
все электроны мишени и ускорить их до релятивистских скоростей [64, 65]. Этот эффект
отсутствует в случае полубесконечного плазменного слоя, где кулоновские силы достаточно велики, чтобы сохранять положение электронов. Электроны, унесенные лазерным импульсом, постепенно возвращались бы назад, увеличивая прозрачность оставшегося слоя.
Значит, для больших амплитуд лазерного излучения модель летящего зеркала корректна
при описании взаимодействия лазерного импульса с тонким слоем реальной плазмы лишь
до тех пор, пока толщина слоя остается значительно меньшей, чем длина волны λ, то есть
для описания пропускания фронта лазерного импульса. Для тела импульса рассматриваемая модель позволяет оценить лишь нижнюю границу величины пропускания сигнала.
Отметим, что в конце первого продольного колебания происходят сильные изменения
амплитуды и фазы прошедшего поля, что следует из (6) и (14). Поэтому пропускание
электронной мишенью падающей волны зависит не только от ее амплитуды [63, 66, 67],
но и от времени. Кроме того, оно значительно зависит и от формы огибающей лазерного
..

1.2. Режим сильного отражения

2. Радиационно-доминантный режим ускорения

Отсюда следует, что движущийся с релятивистской скоростью плотный ионно-электронный слой почти полностью отражает падающий
на него электромагнитный импульс и его можно рассматривать как идеально отражающее зеркало. Взаимодействие с таким релятивистским зеркалом приводит к уменьшению
энергии отраженной электромагнитной волны в ≈ 4γ2 раз. В результате передаваемая лазерным импульсом зеркалу энергия приблизительно равна εlas(1 − 1/4γ2). Поскольку при
этом энергия электромагнитного излучения преобразуется в кинетическую энергию ионов,
это обеспечивает чрезвычайно высокую эффективность данного метода по сравнению с
другими механизмами ускорения.


Подчеркнем здесь плодотворность концепции релятивистского зеркала для решения
широкого круга задач современной теоретической физики. В частности, релятивистские
зеркала являются важным элементом в теории динамического эффекта Казимира [71–73],
в теории излучения Унру [74] и других нелинейных эффектов квантовой электродинамики [1, 75, 76]. Осциллирующие релятивистские зеркала, формируемые сверхсильными электромагнитными волнами в сверхплотной плазме, представляют собой базовую модель для описания генерации релятивистских гармоник высокого порядка [63, 77–85], а релятивистские зеркала, формируемые нелинейными кильватерными волнами, используются для усиления электромагнитных волн. Данный метод интенсификации излучения рассматривается в связи с задачей достижения швингеровского предела, когда становится возможным
рождение электронно-позитронных пар в вакууме и проявляются эффекты, обусловленные
нелинейной зависимостью коэфкоэффициента преломления вакуума от напряженности электромагнитного поля [59, 78, 86–93].
..
Отметим, что пропорциональность энергии быстрых ионов зависимости t
1/3 наблюдалась при трехмерном компьютерном моделировании ускорения тонкой фольги сверхсильным электромагнитным импульсом (см. [33]).
..

До сих пор при рассмотрении ускорения частиц мишени не учитывалась ее прозрачность. Все выводы сделаны в предположении, что мишень является идеально отражающим зеркалом. Однако при лазерном ускорении в радиационно-доминантном режиме решающую роль играет коэффициент отражения мишени. Поэтому далее будет произведена
оценка его влияния на ускорение мишеней, а также будут найдены параметры модели, при
которых мишень ускоряется неограниченно.

3. Прозрачность плазменной мишени ограниченной массы
..
Из этих соотношений следует, что условие непрозрачности может быть выполнено только
если мишень расширяется в одном направлении: либо вдоль y, либо вдоль z. Однако даже
в случае, когда мишень расширяется одинаково вдоль обеих осей y и z, ионы могут приобрести импульс, экспоненциально растущий во времени
..
Заключение
В настоящей работе рассмотрены различные аспекты ускорения электронных мишеней с
помощью электромагнитных волн и определены коэффициенты пропускания и отражения.
Рассмотрена модель прохождения света через сверхтонкий электронный слой, в которой
учитывались силы радиационного давления и кулоновские силы. Были получены приближенные аналитические выражения для прошедшего и отраженного полей, вычисленных в
модели летящего зеркала. Здесь можно различать два режима прохождения электронной
мишени: режим сильного отражения и режим высокой прозрачности. Для малых амплитуд падающей волны (a0 < α) устанавливается режим сильного отражения. При больших
α электронный слой становится практически непрозрачным. Причем при a0  α отраженное поле синусоидально, в то время как при a0 ∼ α как отраженное, так и прошедшее поле
сильно обогащены высшими гармониками
..
..

При рассмотрении электронных мишеней ограниченной массы в трехмерном случае было показано, что поперечное расширение мишени, ускоряемой в радиационно-доминантном
режиме, увеличивает энергию электронов. В релятивистском пределе фаза электромагнитной волны, видимая электронами мишени, становится «замороженной», что является свидетельством неограниченного ускорения.

Этот эффект при использовании лазерных импульсов определенной формы позволяет значительно увеличить энергию ускоряемых ионов. Результаты численного моделирования ускорения мишеней ограниченной массы в радиационно-доминантном режиме [101] показывают значительное увеличение энергий поперечно расширяющихся мишеней.

Все сразу не уловить, но видна продвинутая физика, когда  результат может сильно удивить.
Образно - мишень ловит фотоны и возникают нюансы. Как в песне Владимира Семеновича,  Марш физиков.  (пусть не поймаешь нейтрино за бороду..  взять его крепче за шкирку.

Мишень замедляет групповую скорость ЭМ волны, так что может "вылезти что то не потребное" (с). Просто тяга мотора будет лучше.
 

[vasanov]

В статье ниже описана более крутая физика, велкам.А. В. Панченко1, Ф. Ф. Каменец, С. В. Буланов "Лазерное ускорение тонких мишеней", ТРУДЫ МФТИ. 2016. Том 8, № 4

Если это для меня, то очень интересно, но не совсем мой случай. У меня лучи лазера почти по касательной будут попадать на релятивистское вольфрамовое кольцо. Правильно mbrane говорит, кольцо будет греться и с увеличением скорости кольца эффективность разгона лазерами будет падать. Поэтому лазеры у меня будут маломощными, чтоб кольцо не ионизировалось и не перегревалось. Так как кольцо в центре зеркального тора, то отвод избыточного тепла будет ограничен. В общем, это почти равносильно электрическому нагреву вольфрамовой проволоки в термосе. С расчётами я даже заморачиваться не хочу, просто, если соберусь делать небольшой макет такой установки, то буду использовать обычные лазеры от си-ди приводов, вольфрамовое кольцо сделаю из спирали обычной лампы накаливания. Скорее всего потребляемая мощность будет около 1-2 кВт. КПД накапливания энергии врятли будет больше 10%. Так, что кольцо придётся раскручивать долго и нудно. Из-за ограниченной мощности лазеров, я фотонного обжатия кольца не получу, придётся использовать электрические и магнитные поля. Синхротронное излучение увеличится, но придётся с этим мириться. Но скорее всего, макет будет ещё меньше и в квартире я его, точно не буду делать. Надо его запускать только в глубокой скважине, чтоб при аварии никто, даже кроты и червяки не пострадали. Мне главное, узнать, будет ли режим самокомпенсации центробежных сил. Если найду все правильные формулы для расчёта, то может сначала сделаю компьютерную модель. Я так когда-то на простой компьютерной модели проверял маховики из разных материалов. Правда, я там расчёты значительно упрощал, но тем не менее, для кольцевых маховиков из стали, они совпадали с реальными данными.

[Vavanzer]

А в чем релятивистские частицы хранить? в магнитных кольцах - так они тоже энергии требуют. Это холодные нейтроны можно хоть в ведре хранить (в буквальном смысле), а с релятивистскими все сложнее.

  А как нейтроны в ведре хранить, если они быстро разваливаются, становятся водородом!?) 
 Они только в ядрах хорошо хранятся. И в нейтронных звездах. Там где не получается электрон скинуть насовсем.

[Vavanzer]

Кажется, пока нет исследований "дробовика", стреляющего легкими зеркальными пулями, массой менее 1 грамма (миллиграмм), с массовым расходом порядка  1 кг/сек (уточнить потребность) с УИ на уровне 100 000 м/с , где К рециркуляции более 105.

  Так то можно и испарять эту фольгу под конец. Будет пушка высокоскоростных частиц. Которой бомбить широкий улавливатель звездолета) Парус опять же, но нормальный. Не супертонкий. И не толстый как плита))
  Короче, по сути тот же бомболет. Только без бомбы. А все же концепция с обстрелом частицами большого отражателя.  До этого предлагал направленные термоядерные взрывы , за счет магнитного поля фокусируемые. Но эт явно перебор. Хотя может быть в крупноформатном межпланетном транспорте пригодится.

  А тут у нас, безобидный поток частиц бывшей фольги, испаренной лазером при ускорении!) Из плюсов, то что громоздкие лазеры ,источники энергии, накопители и преобразователи притания мы можем какими угодно по массе сделать. Разместить на Луне какой нибудь.
  Сфокусировать хоть 1000 пучков от нескольких лазерных сборок. Да и наверное, сделать каскад из таких штук на пути разгона проблем не составит.

  Смысл ведь всего этого - разогнать ощутимую массу, в тонны и более до десятых скорости света!

[Vavanzer]

Еще одна идея, из комбинации бомболет-парус, с внешним наддувом... 
  Дорога из множества термоядерных бомб, орределенным образом размещенных на орбитах. которые взрываются одна за другой, и высокоскоростная "пыль" от них толкает межзвездный парусник. В этой идее можно не стесняться, еще и оболочки всякие добавлять, чтоб поток частиц был плотнее и длился дольше.

  Из плюсов, нет этого проклятия Циолковского, и как там оно называется. Безмерное раздувание массы при добавлении каждой ступени. Тут такого нет, тк заряды не на борту, и каждый заряд примерно одно и то же ускорение придает паруснику.
  Допустим цепочка бомб, (или других ускорителей) расположена по орбитальной дуге, и в нужное время когда все совпало на орьитах, начинается разгон...
  И, так как полная  масса звездолета равна массе "полезной нагрузке", то есть не меняется, потому что он ничего не отбрасывает, это означает, что каждая "бомба" или толкающий импульс  отработается по полной. Разве только по мере роста скорости звездолета надо более "горячие" частицы подкидывать...
 В любом случае, у нас огромная экономия на количестве  зарядов (и энергии). Тк масса корабля, как была на старте к примеру 10 тонн, так и останется. Это не миллионы тонн, как в архаичной идее старых бомболетов 

[Vavanzer]

 Еще одна идея пришла.  В продолжении продвинутой ветренно-парусной идеи.
 Что если с помошью какого то электромагнитного кольца большого диаметра  (или системы колец , касада),  улавливать и фокусировать и уплотнять солнечный ветер!?  Магнитное поле планет в принципе этим самым и занимается, по большому счету.  Только "неправильно"! А мы можем сформировать тороидальное поле, и его ось будет направлена на Солнце. И через эту "дыру" будут лететь и частицы и парусник.  Практическое применение в тч и для межпланетных тем найдет. Ускорять и даже тормозить межпланетные штуковины. 

  А так, по сути, магнитосфера Земли - эт ведь тоже своеобразный гигентский парус, принимающий импульс от частицы солнечного ветра. И его можно попробовать "повторить", только в лучшем виде ! Нормальная же тема. Парус "без паруса", но при этом взаимодействует потоком ветра на огромной площади.  Такую штуку и бомбами можно поддалкивпть, и искуственно созданными потоками ионов!) Около звезд тормозить за счет их ветра.

[Александр Овчар]

А тут у нас, безобидный поток частиц бывшей фольги, испаренной лазером при ускорении!) Из плюсов, то что громоздкие лазеры ,источники энергии, накопители и преобразователи притания мы можем какими угодно по массе сделать. Разместить на Луне какой нибудь.

Нет.

Лазеры будут на кораблях!  (броневиках (с)). 5 страниц прошло, никак не поймете фишку.

На низких скоростях, коэффициент рециркуляции может быть большое число, с сверхпроводящем СВЧ резонаторе , с зеркалами из ниобия охлажденными жидким гелием мы находим К= 109 .

Это значит, что мощность лазера, на корабле,может быть на 9 порядков меньше.
Или корабль, полетит на 9 порядков лучше.

Я просто, неспешно, смотрю на известные ТТХ - разных технических систем, и технические решения из, например, задаче о парусе, или, например, задачи о фольге - хорошо подходят для задач космической логистики в пределах СС.

[mbrane]

Опять же, более тяжёлые ядра, того же вольфрама будут терять энергию ещё медленнее, чем протоны, а сплошное вольфрамовое кольцо ещё медленнее.

Набирать тоже будет очень медленно... Причем скорость набора в отличии от ядра макроскопического тела уже будет определяться механической устойчивостью, а также на более поздних этапах разгона с взаимодействием с газами технического вакуума самого ускорителя.... Причем на этом этапе все будет не то что бы плачевно , а просто катастрофически, ибо прибол скорости уже в 10км/с каждое соударение  будет вызывать эрозию материала в пространство ускорителя, разбалюывая и само разгоняемре тело и материалы стенок ускорителя, естественно чем дальше в лес тем толще партизаны...

Если я не ошибаюсь, заряд протона меняется от скорости, причём, в продольном и поперечном направлении по разному.

Свят свят спаси и помилуй...закрыли закон сохранения заряда...

С расчётами я даже заморачиваться не хочу, просто, если соберусь делать небольшой макет такой установки, то буду использовать обычные лазеры от си-ди приводов, вольфрамовое кольцо сделаю из спирали обычной лампы накаливания.

Удачи... Из топора вы лазерный принтер сделали, теперь ускоритель из ведра сделаете...

[vasanov]

Причем скорость набора в отличии от ядра макроскопического тела уже будет определяться механической устойчивостью, а также на более поздних этапах разгона с взаимодействием с газами технического вакуума самого ускорителя....

Всё это понятно и это решаемо. Меня, всётаки, интересует почему в формуле расчёта синхротронного излучения при расчёте центробежной силы используется релятивистская масса? Давайте об этом поговорим. Про релятивистские заряды, я бегло встречал при поисках о Лоренц факторе. Разумеется там конкретно не про заряд говорилось, так как он как и масса, тоже не векторная величина, там говорилось о кулоновских силах, а это векторные величины и к силам можно применять релятивистские коэффициенты. Особо в детали не вникал, но, вроде именно на релятивистских зарядах сначала экспериментально обнаружили, что в поперечном направлении у них релятивистский коэффициент в первой степени, а в продольном в кубе. А потом уже, по аналогии, это перенесли на массу. После этого появилось определение продольной и поперечной массы. Теперь это всё забыли, релятивистскую массу отменили и теперь совершенно непонятно как теперь рассчитывать параметры ускорителя. Этот импульс из формулы энергии, ну никуда не приткнёшь.

[mbrane]

Всё это понятно и это решаемо.

Васанов...Ты для начала слезб с печи и зпработай первый миллиард долларов, решив ту же самую проблемухотя бы для современных ионных ускорителей 

Меня, всётаки, интересует почему в формуле расчёта синхротронного излучения при расчёте центробежной силы используется релятивистская масса?

а шо в комиксах не рисуют релятивиское определение импульса, и рялятвиское определение силы лоренца... это прескорбно... Шо э делать ... Гадо вот тут читать https://alexandr4784.narod.ru/l02/l2_gl03_17.pdf https://alexandr4784.narod.ru/l02/l2_gl03_21.pdf

Про релятивистские заряды, я бегло встречал при поисках о Лоренц факторе.

во сне стало быть

Разумеется там конкретно не про заряд говорилось, так как он как и масса, тоже не векторная величина, там говорилось о кулоновских силах, а это векторные величины и к силам можно применять релятивистские коэффициенты.

сожно но это операция на гландах через задницу автогеном... Короче читай что в 3 главе 2 книги бытия написано. сцылки дал...

Особо в детали не вникал, но, вроде именно на релятивистских зарядах сначала экспериментально обнаружили, что в поперечном направлении у них релятивистский коэффициент в первой степени, а в продольном в кубе. А

пастернака не читал но осуждаю...

еперь это всё забыли, релятивистскую массу отменили и теперь совершенно непонятно как теперь рассчитывать параметры ускорителя.

И как же БАК , и вот скоро СКИФ собирвются запускать - удивительно... Наверное эмпирически попробуют, не получилось перенесли оборудование, снова попробовали... и так 100500 раз...

Корче Васанов прежде чем об чем то великом рассуждать и свои велиуие изобретения на диване делать (я не слышал что бы из твоих великих излббретений что нмбудь вщлетело), неплохо бы поинтересоваяться сто уже до тебя прежщественники сделали, научится читать литературу...